Campo eléctrico
- Naturaleza eléctrica de la materia
- Electrostática
- La fuerza eléctrica: ley de Coulomb
- Campo eléctrico
- Campo eléctrico generado por una distribución continua de carga
- Movimiento de cargas en campos eléctricos uniformes
Descarga estas diapositivas en formato PDF 📥
Naturaleza eléctrica de la materia
Los fenómenos eléctricos eran ya conocidos desde la Antigua Grecia.
(continúa hacia abajo)
👇
Tales de Mileto
Observó que, cuando frotaba ámbar (ἤλεκτρον, ḗlektron en griego), este era capaz de atraer pequeños objetos como plumas. A pesar de ser conocidos, los fenómenos de electrización no fueron interpretados hasta mucho más adelante.
Gilbert
En el s. XVI, Gilbert descubrió que otras muchas sustancias distintas al ámbar adquirían también esta propiedad atractiva al ser frotadas, denominándolas eléctricas.
s. XVIII
El s. XVIII supuso un enorme avance en el conocimiento de los fenómenos eléctricos.
(continúa hacia abajo)
👇
Gray
Descubrió que esa propiedad atractiva podía transmitirse de un cuerpo a otro si se conectaban con determinadas sustancias, en especial metales.
Du Fay
Comprobó que esta propiedad podía ser también repulsiva, no únicamente atractiva.
Franklin
Propuso el primer modelo de electricidad intentando explicar todas las observaciones.
Según su modelo, cada objeto poseía una cantidad normal de electricidad. Al frotarse un objeto con otro, transfería parte de la electricidad, quedando con electricidad en defecto y el otro en exceso.
Lo más relevante de este modelo es que implica la conservación de la carga y el exceso o defecto se aproxima a la idea de carga positiva o negativa.
Coulomb
Fue quien estableció la ley que rige la interacción entre cargas eléctricas.
s. XIX
Supuso un enorme avance en el conocimiento de la electricidad y la materia.
El descubrimiento del electrón (Thomson y sus rayos catódicos) y del protón (Rutherford), cuya carga era igual a la del electrón pero positiva, fue definitivo.
Quedó así establecida la naturaleza eléctrica de la materia: formada por átomos a su vez constituidos por partículas con carga positiva (protones) y con carga negativa (electrones).
Como normalmente el número de protones y de electrones es el mismo, las cargas eléctricas se compensan y los átomos son neutros. Por eso no observamos fácilmente fenómenos eléctricos (hay que hacer algo).
Existen diferentes métodos que sirven para romper el equilibrio entre protones y electrones y conseguir que un cuerpo quede cargado: con exceso de electrones (–) o con defecto de electrones (+).
La forma más sencilla es por fricción:
- Vidrios con paño de seda (+).
- Plásticos con paño de lana (–).
Para que sea satisfactoria, cualquier teoría o modelo eléctrico debe tener en cuenta todo esto.
Electrostática
Es una teoría que explica la interacción entre cargas eléctricas, suponiendo que se encuentran en reposo.
(continúa hacia abajo)
👇
Carga eléctrica
Se define como una magnitud física que describe el grado de electrización de un cuerpo y que da lugar a una interacción a distancia distinta y más fuerte que la gravitatoria. Su unidad en el SI es el culombio (C).
Tipos de cargas eléctricas
Existen dos tipos: positiva y negativa. Sucede que:
- Mismo signo se repelen.
- Signo opuesto se atraen.
Principios fundamentales de la carga
La carga eléctrica cumple dos principios fundamentales:
(continúa hacia abajo)
👇
Principio de conservación
La carga neta de un sistema aislado no se crea ni se destruye, solo se transfiere.
Principio de cuantización
La carga eléctrica está cuantizada. Solo puede tomar valores que sean un múltiplo de la carga del electrón, $e \approx 1.6\times10^{-19}\,\mathrm C$:
$$ q = ne, \text{ con }n = \pm 1,\pm 2,\pm 3,\dots $$La fuerza eléctrica: ley de Coulomb
La ley de Coulomb afirma:
Dos cargas eléctricas puntuales se atraen o se repelen con una fuerza que es proporcional a las cargas e inversamente proporcional al cuadrado de la distancia que las separa:
$$ \vec F_\mathrm e = k\frac{q_1q_2}{r^2}\hat{\mathrm r}\quad\text{Unidad en el SI: N (newton)} $$donde $\hat{\mathrm r}$ es el vector unitario que va de $q_1$ a $q_2$ y $k=1/\left(4\pi\varepsilon\right)\left(\approx 9\times 10^9\,\mathrm{N}\,\mathrm{m^2}\,\mathrm{C^{-2}}\text{ en el vacío}\right)$ es la constante de Coulomb, siendo $\varepsilon$ la permitividad eléctrica del medio$\left(\approx 8.85\times 10^{-12}\,\mathrm{C^2}\,\mathrm{N^{-1}}\,\mathrm{m^{-2}}\text{ en el vacío}\right)$.
: $\vec F_{21}=-\vec F_{12}$. Adaptada de https://tikz.net/coulomb_force/.](/media/campo-electrico-2Bach-fisica/ley-coulomb.svg)
Cumple también el principio de superposición, por lo que en una distribución de cargas puntuales:
$$ \vec F_\mathrm t = \sum_i \vec F_i $$Aprende más sobre la ley de Coulomb con esta excelente simulación:
Campo eléctrico
La fuerza eléctrica es un ejemplo de interacción a distancia y para ser explicada resulta necesario considerar el campo eléctrico.
- Campo eléctrico creado por una carga puntual
- Relación fuerza-campo
- Potencial eléctrico
- Energía potencial eléctrica
- Trabajo para mover una carga en un campo eléctrico
- Representación del campo eléctrico
(continúa hacia abajo)
Campo eléctrico creado por una carga puntual
Una carga $Q$ crea en el espacio que la rodea una perturbación denominada campo eléctrico $\vec E$, cuyo valor en un punto P cualquiera situado a una distancia $r$ de $Q$ viene dado por:
$$ \vec E = k\frac{Q}{r^2}\hat{\mathrm r}\quad\text{Unidad en el SI: N/C} $$Generalización a un sistema de cargas puntuales
El campo eléctrico cumple el principio de superposición, por lo que, si se tiene una distribución de cargas puntuales $q_i$, el campo total en un punto es la suma vectorial de los campos que cada carga crea en el punto:
$$ \vec E_\mathrm t = \sum_i \vec E_i $$Relación fuerza-campo
Sea $Q$ una carga eléctrica que crea un campo eléctrico $\vec E$ a su alrededor. Si colocamos otra carga $q$ en el espacio perturbado (en el campo eléctrico), se verá sometida a una fuerza:
$$ \vec F = q\vec E $$Si sustituimos $\vec E$ por su expresión obtenemos la ley de Coulomb:
$$ \vec F = q\vec E = q k\frac{Q}{r^2}\hat{\mathrm r} = k\frac{Qq}{r^2}\hat{\mathrm r} $$Teniendo en cuenta lo anterior, el campo eléctrico puede utilizarse para separar cargas de distinto signo (en una disolución por ejemplo).
Potencial eléctrico
Como la fuerza eléctrica es conservativa, el campo eléctrico puede expresarse en función de un potencial eléctrico $V$, definido como el trabajo que debe realizar una fuerza para traer la unidad de carga positiva desde el infinito (donde $V=0$ por convenio) hasta un punto P, a velocidad constante:
tal que $\vec E = -\dfrac{\mathrm d V}{\mathrm d r}\,\hat{\mathrm r}$ (en general $\vec E = -\nabla V$, siendo $\nabla$ el operador diferencial vectorial nabla), lo que significa que $\vec E$ se dirige siempre hacia valores decrecientes de potencial.
Distribución de cargas puntuales
El potencial generado por una distribución de cargas puntuales en un punto es la suma de los potenciales generados por cada una de las cargas en dicho punto:
$$ V_\mathrm t = \sum_i V_i $$A diferencia de lo que ocurre con el potencial gravitatorio, el potencial eléctrico generado por varias cargas eléctricas sí puede ser nulo, pues $V$ puede ser positivo o negativo.
Energía potencial eléctrica
La energía potencial eléctrica, $E_\mathrm p$, es la energía que adquiere una carga $q$ dentro de un campo eléctrico $\vec E$.
Se define como el trabajo que debe realizar una fuerza para traer una carga positiva desde el infinito (donde $E_\mathrm p=0$ por convenio) hasta un punto P, a velocidad constante:
$$ E_\mathrm p = W_{\infty\rightarrow \mathrm P} = \int_\infty^\mathrm P \vec F\cdot \mathrm d \vec r = \int_\infty^\mathrm P -\frac{kQq}{r^2}\,\mathrm d r = \frac{kQq}{r} $$También se puede calcular a partir del potencial eléctrico $V$:
$$ E_\mathrm p = qV = \frac{kQq}{r} $$Puede ser positiva o negativa dependiendo del signo de las cargas y su unidad en el SI es el julio (J).
Energía potencial de un sistema de cargas
Es la suma de las energías potenciales que correspondan a todas las parejas distintas que podamos formar:
$$ E_\mathrm p = \sum_{\substack{i,j\\i\neq j}} k\frac{q_iq_j}{r_{ij}} $$Trabajo para mover una carga en un campo eléctrico
Cuando una carga $q$ se mueve libremente dentro de un campo eléctrico, se realiza un trabajo $W_{1\rightarrow 2}$:
que solo depende de las posiciones inicial y final, lo que significa que $\vec F_\mathrm e$ es conservativa.
El signo del trabajo dependerá de hacia dónde se desplace la carga $q$ en el seno del campo creado por $Q$.
Representación del campo eléctrico
Existen dos maneras de representar el campo eléctrico:
(continúa hacia abajo)
👇
Líneas de campo
Cumplen:
- El número de líneas por unidad de superficie perpendicular es proporcional a la intensidad del campo. A medida que nos alejamos de la carga, el campo se debilita y las líneas de campo se separan.
- Dirección: son tangentes al campo eléctrico en cada punto.
- Sentido: hacia valores decrecientes de potencial (depende del signo de la carga que crea el campo).
- Pueden ser abiertas (una sola carga puntual o dos cargas del mismo signo) o cerradas (dos cargas de signo contrario).
- Nunca se cortan (implicaría dos valores de campo en un mismo punto, lo que es imposible).
Superficies equipotenciales
Son regiones del espacio en las que el potencial eléctrico tiene el mismo valor.
- Son perpendiculares a las líneas de campo.
- Nunca se cortan entre sí (implicaría dos valores de $V$ en un mismo punto).
Aprende más sobre cargas y campos con esta excelente simulación:
Campo eléctrico generado por una distribución continua de carga
- Teorema de Gauss
- Esfera conductora cargada en equilibrio
- Hilo conductor infinito cargado uniformemente
- Condensador plano-paralelo
(continúa hacia abajo)
👇
Hasta ahora hemos considerado el campo eléctrico creado por cargas puntuales. Podemos aproximar que una carga es puntual cuando su tamaño es despreciable frente a la distancia donde se está considerando el campo.
Cuando las dimensiones no son despreciables frente a la distancia, resulta necesario considerar la geometría y las características del cuerpo con carga y en ese caso el campo eléctrico se calcula aplicando el teorema de Gauss.
Antes de enunciar el teorema hay que definir el flujo eléctrico:
$$ \symup\Phi = \oint_S \vec E \cdot \mathrm d \vec S\quad \left(\symup\Phi = ES\cos\theta\text{ si $\vec E$ es constante}\right) $$como el número de líneas de campo que atraviesa la superficie $S$. $\mathrm d \vec S$ es el vector de área normal a la superficie (dirigido hacia fuera). La unidad de $\symup\Phi$ en el SI es el voltio metro (V m), equivalente a N m2 C–1.
Teorema de Gauss
El flujo neto que atraviesa una superficie cerrada depende de la carga encerrada por dicha superficie, tal que:
$$ \symup\Phi = \frac{Q_\mathrm{encerrada}}{\varepsilon} = 4\pi k Q_\mathrm{encerrada}, $$donde $\varepsilon$ es la permitividad eléctrica, con $k=1/\left(4\pi\varepsilon\right)$.
Para aplicar el teorema de Gauss basta con elegir una superficie cerrada cualquiera, pero resulta conveniente elegir una en la que el vector $\vec E$ sea constante y forme un ángulo conocido con $\mathrm d \vec S$ (integral más sencilla).
Esfera conductora cargada en equilibrio
Al proporcionar cargas a un material aislante, estas permanecen en el lugar en el que se depositaron. En el caso de un conductor, sin embargo, se redistribuyen hasta colocarse en posiciones equidistantes de forma que se repelan por igual. Esto hace que una esfera cargada solo tenga carga en su superficie.
Hilo conductor infinito cargado uniformemente
Para calcular el campo eléctrico generado, se escoge una superficie gaussiana cilíndrica. Así, el flujo eléctrico, $\symup\Phi$, puede dividirse en tres contribuciones, dos de ellas para las tapas y otra para la pared. En las tapas, el campo eléctrico es perpendicular al vector diferencial de superficie, mientras que en la pared $\vec E$ es paralelo a $\mathrm d \vec S$ y constante, pues todos los puntos de la pared están a la misma distancia del hilo.
Condensador plano-paralelo
Se trata de un dispositivo formado por dos láminas plano-paralelas muy próximas entre sí y con la misma densidad superficial de carga $\sigma =Q/S$.
En el interior del condensador, ambas placas generan $\vec E$ de igual módulo, dirección y sentido, porque sus cargas son opuestas, reforzándose. El campo total en el interior del condensador es uniforme y su módulo es la suma de ambos campos.
Así:
Se cumple además que la diferencia de potencial (en valor absoluto) entre dos puntos es el resultado de multiplicar el módulo del campo por la distancia que los separa:
$$ \left|\symup\Delta V\right| = E_\mathrm t d $$Aprende más sobre el funcionamiento de un condensador con esta excelente simulación:
Movimiento de cargas en campos eléctricos uniformes
- Velocidad paralela al campo ($\vec v_0 \parallel \vec E$)
- Velocidad perpendicular al campo ($\vec v_0 \perp \vec E$)
- Conservación de la energía mecánica
(continúa hacia abajo)
👇
Velocidad paralela al campo ($\symbf{\vec v_0 \parallel \vec E}$)
Debido a $\vec F_\mathrm e$, la carga $q$ estará sometida a una aceleración en la misma dirección que $\vec E$, dada por:
$$ \begin{aligned} \vec F & = \vec F_\mathrm e \\ m\vec a & = q\vec E \rightarrow \vec a = \frac{q}{m}\vec E \end{aligned} $$
Así, asumiendo $\vec v_0 = v_0\,\hat{\imath}$ y $\vec E = E\,\hat{\imath}$, la carga $q$ describe un MRUA cuyas ecuaciones son:
$$ \begin{aligned} x & = x_0 + v_0t+\frac{1}{2}\frac{q E}{m}t^2 \\ v & = v_0 + \frac{qE}{m}t \end{aligned} $$donde $q$ se introduce con su signo.
Velocidad perpendicular al campo ($\symbf{\vec v_0 \perp \vec E}$)
En el eje $x$ no actúa ninguna fuerza ($a_x = 0$) y describe un MRU, mientras que en el eje $y$ actúa $\vec F_\mathrm e$ de modo que la aceleración puede volver a escribirse vectorialmente en función del campo como $\vec a = q\vec E/m$.
Asumiendo $\vec v_0 = v_0\,\hat{\imath}$ y $\vec E = -E\,\hat{\jmath}$:
$$ \begin{aligned} \text{Eje $x$ (MRU)} & \Rightarrow \left\{\begin{aligned} x & = x_0 + v_0t \\ v_x & = v_0 \end{aligned}\right. \\[1.5ex] \text{Eje $y$ (MRUA)} & \Rightarrow \left\{\begin{aligned} y & = y_0 - \dfrac{1}{2}\dfrac{qE}{m}t^2 \\[1ex] v_y & = -\dfrac{qE}{m}t \end{aligned}\right. \end{aligned} $$donde $q$ se introduce con su signo.
Conservación de la energía mecánica
En este tipo de problemas también es necesario tener en cuenta que la energía mecánica se conserva.
Del teorema de las fuerzas vivas, $W_{1\rightarrow 2} = \symup\Delta E_\mathrm c$, pero también $W_{1\rightarrow 2} = -\symup\Delta E_\mathrm p$, por lo que:
Exportar a PDF
📥 Pincha aquí y sigue estas instrucciones:
- Abre el diálogo de Impresión (Control-P si estás en Windows).
- Cambia el Destino a Guardar como PDF.
- Cambia el Diseño a Horizontal.
- Cambia los Márgenes a Ninguno.
- Activa la opción Gráficos de fondo.
El proceso, en principio, solo funciona con Google Chrome.