Movimiento circular
- Movimiento circular uniforme (MCU)
- Movimiento circular uniformemente acelerado (MCUA)
- Din谩mica del movimiento circular
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Movimiento circular uniforme (MCU)
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Caracter铆sticas
Las caracter铆sticas del movimiento circular uniforme (MCU) son:
- Trayectoria circular.
- M贸dulo de la velocidad constante (aceleraci贸n tangencial $a_\mathrm t=0$).
Ecuaci贸n principal
La ecuaci贸n principal del MCU es:
$$ \varphi(t) = \varphi_0 + \omega (t-t_0), $$donde $\varphi$ es la posici贸n angular final, $\varphi_0$ la posici贸n angular inicial, $\omega$ la frecuencia o velocidad angular, $t$ el tiempo final y $t_0$ el tiempo inicial.
- Periodo $T$
- El tiempo que tarda el m贸vil en completar una vuelta completa se llama periodo, $T$.
- Frecuencia $f$
- El n煤mero de vueltas que da el m贸vil por unidad de tiempo es la frecuencia, $f$, y est谩 relacionada con el periodo: $$ f = \frac{1}{T}\thinspace \left[\frac{1}{\mathrm{s}} = \mathrm{s^{-1}} = \mathrm{Hz}\right] $$
La frecuencia o velocidad angular, $\omega$, est谩 relacionada con el periodo y la frecuencia a trav茅s de las expresiones:
$$ \omega = \frac{\Delta \varphi}{\Delta t} = \frac{2\pi}{T} = 2\pi f $$Las magnitudes lineales y las angulares se relacionan a trav茅s del radio $R$: \begin{align*} e &= \varphi R \\ v &= \omega R = \frac{2\pi R}{T} \end{align*}
Aceleraci贸n centr铆peta $a_\mathrm c$
Tambi茅n llamada aceleraci贸n normal, es una aceleraci贸n que surge del cambio de direcci贸n de la velocidad. Su m贸dulo es igual a:
$$ a_\mathrm c = \frac{v^2}{R} = \omega^2 R $$y siempre se dirige hacia el centro de la circunferencia.
Movimiento circular uniformemente acelerado (MCUA)
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Componentes intr铆nsecas de la aceleraci贸n
La aceleraci贸n puede descomponerse en sus componentes intr铆nsecas, una normal (centr铆peta) y otra tangencial, debida a la variaci贸n del m贸dulo de la velocidad:
$$ \vec a = \vec a_n + \vec a_t \rightarrow a = \sqrt{a_\mathrm n^2 + a_\mathrm t^2}, $$con \begin{align*} a_\mathrm n &= \frac{v^2}{r} \\ a_\mathrm t &= \frac{\mathrm d\thinspace v}{\mathrm d\thinspace t} \end{align*} donde $v$ representa el m贸dulo de la velocidad instant谩nea y $r$ es el radio de curvatura.
La aceleraci贸n tangencial se relaciona con la aceleraci贸n angular, $\alpha$, a trav茅s de la expresi贸n:
$$ a_\mathrm t = \alpha R $$Caracter铆sticas
Las caracter铆sticas del movimiento circular uniformemente acelerado (MCUA) son:
- Trayectoria circular.
- Aceleraci贸n tangencial, $a_\mathrm t$, constante (velocidad angular $\omega$ variable).
Ecuaciones principales
La ecuaciones principales del MCUA son: \begin{align*} \text{Posici贸n angular: } \varphi(t) &= \varphi_0 + \omega_0(t-t_0) +\frac{1}{2}\alpha(t-t_0)^2 \tag{1} \\ \text{Velocidad angular: } \omega(t) &= \omega_0 + \alpha(t-t_0) \tag{2} \\ \omega^2-\omega_0^2 &= 2\alpha\symup\Delta \varphi \tag{3} \end{align*}
donde $\varphi$ es la posici贸n angular final, $\varphi_0$ la posici贸n angular inicial, $\omega_0$ la velocidad angular inicial, $\omega$ la velocidad angular final, $\alpha$ la aceleraci贸n angular, $t$ el tiempo final, $t_0$ el tiempo inicial y $\symup\Delta \varphi = \varphi-\varphi_0$ es la distancia angular o espacio angular recorrido.
Din谩mica del movimiento circular
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Fuerza centr铆peta
La fuerza centr铆peta (que busca el centro) es una fuerza que hace que un cuerpo siga una trayectoria curva.
Su direcci贸n es siempre perpendicular al movimiento del cuerpo y hacia el centro de curvatura de la trayectoria.
$$ F_\mathrm c = ma_\mathrm c = \frac{mv^2}{r} $$P茅ndulo c贸nico
Un p茅ndulo c贸nico est谩 formado por una masa $m$ suspendida de un hilo de longitud $L$, de tal forma que gira sin rozamiento con una velocidad $v$ constante describiendo una trayectoria circular, formando un 谩ngulo $\theta$ con la vertical.
- La componente horizontal de la tensi贸n act煤a como fuerza centr铆peta: $$ T\sin\theta = \frac{mv^2}{r} $$
- La componente vertical de la tensi贸n se compensa con el peso: $$ T\cos\theta = mg $$
- Resolviendo el sistema y despejando la velocidad: $$ v = \sqrt{rg\tan\theta} $$
Curvas
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Sin peralte
La 煤nica fuerza que mantiene al veh铆culo girando en su trayectoria es el rozamiento, que ha de ser suficientemente grande como para proporcionar la fuerza centr铆peta necesaria:
$$ \mu m g > \frac{mv^2}{r} \Rightarrow v < \sqrt{\mu r g} $$Con peralte (sin rozamiento)
Los bordes inclinados a帽aden una fuerza adicional (la normal) que mantiene el veh铆culo en su trayectoria incluso en ausencia de rozamiento.
- La componente horizontal de la fuerza normal act煤a como fuerza centr铆peta: $$ N\sin\theta = \frac{mv^2}{r} $$
- La componente vertical de la normal se compensa con el peso: $$ N\cos\theta = mg $$
- Resolviendo el sistema y despejando la velocidad: $$ v = \sqrt{rg\tan\theta} $$
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